Mines Physique 1 PC 2019

Thème de l'épreuve Physique en arctique
Principaux outils utilisés magnétostatique, mécanique, diffusion thermique, mécanique des fluides
Mots clefs couche d'Ekman, changement d'état, champ géomagnétique, lois de Coulomb

Corrigé

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 Mines Physique 1 PC 2019 -- Corrigé Ce corrigé est proposé par Vincent Freulon (professeur en CPGE) ; il a été relu par Arthur Alexandre (ENS Paris-Saclay) et Stéphane Ravier (professeur en CPGE). Ce sujet est l'association de plusieurs exercices dont le fil conducteur est l'étude de phénomènes physiques observables en arctique. · La première partie porte sur la description du champ magnétique terrestre. On exploite les informations qui peuvent être extraites qualitativement, puis quantitativement, de l'observation du mouvement de l'aiguille d'une boussole. Un modèle dipolaire est ensuite proposé pour modéliser ce champ. On cherche à calculer le moment magnétique de la Terre et à exprimer, en un point de sa surface, l'angle entre le vecteur champ magnétique et le méridien local. · C'est l'étude du mouvement d'un traîneau tracté par un attelage sur la banquise qui ouvre la partie suivante. On s'intéresse plus particulièrement à l'effet du frottement solide entre la neige et le traîneau lors de sa mise en mouvement, pour gravir une faible pente, accélérer sur une surface horizontale ou encore négocier un virage. Cette partie se poursuit par l'étude de la croissance de l'épaisseur de la banquise. L'approche choisie est originale : on ramène l'étude à une association de résistances et d'une source de courant thermiques. L'équation différentielle donnant l'évolution de l'épaisseur de glace est obtenue en appliquant la loi des noeuds en terme de températures. Sa résolution fait appel à la méthode de séparation des variables. · La troisième partie cherche à expliquer un curieux phénomène : les eaux de surface de l'océan arctique s'écoulent selon une direction différente de celle du vent. C'est une conséquence du caractère non galiléen du référentiel terrestre. À partir de l'équation de Navier-Stokes, on aboutit aux équations différentielles couplées qui régissent les composantes des vitesses d'écoulement des eaux océaniques au pôle Nord. Leur résolution soulève un questionnement sur le modèle choisi. De difficulté modérée, cet énoncé balaie de larges parties du programme. Il est proche du cours et peu calculatoire. Avec un minimum d'entraînement, les quelques applications numériques sont aisément réalisables sans calculatrice. Indications Partie I 2 Invoquer le théorème scalaire du moment cinétique. Reconnaître une équation d'oscillateur harmonique dans la limite des petits angles. Relier la pulsation propre intervenant dans l'équation à la période des oscillations. 3 Utiliser le formulaire. Décomposer le vecteur - ez sur les vecteurs - er et - e . - 4 Que vaut (ou ) à l'équateur ? à chaque pôle ? Exprimer la norme de B aux pôles en fonction de celle à l'équateur. - 5 Sur un schéma, placer un point sur chaque hémisphère, les vecteurs B et - e N en - - ces points. Les lignes de champ de B sont orientées dans le même sens que M. - Relier - e et - e , puis exprimer tan D à l'aide des projections de B sur - e et - e . N r Partie II 6 Considérer un élément de corde situé entre x et x + 2dx. Lister les actions mécaniques et appliquer le principe fondamental de la dynamique. 7 Projeter le théorème de la résultante dynamique sur l'axe dirigeant le mouvement et l'axe perpendiculaire au sol. Utiliser la loi de Coulomb pour le glissement et chercher à exprimer la réaction tangentielle sous la forme µd Mg. 8 Procéder de manière analogue à la question précédente. Cette fois, c'est la loi de Coulomb pour l'adhérence qui permet de répondre. 9 Le théorème de la résultante dynamique permet d'obtenir une équation différentielle linéaire, du premier ordre, à coefficients constants, en v, qu'il faut intégrer. À l'instant t1 , v(t1 ) = 0,95 v0 . Remarquer que 5% = 1/20. 10 Pour un mouvement circulaire uniforme, l'accélération est centripète et s'exprime en fonction de la vitesse et du rayon du cercle. Exprimer tan et exploiter la relation sin2 + cos2 = 1. 14 Attention, P u est une puissance surfacique. 15 Procéder en deux temps : commencer par établir le schéma équivalent en l'absence de changement d'état. Ajouter alors les source et dipôle permettant de modéliser ce changement d'état. L'expression de s'obtient en raisonnant sur une masse élémentaire d'eau qui change d'état durant dt et libère l'enthalpie de changement d'état associée. 16 Cette question fait appel à un composant appelé ALI ou amplificateur opérationnel qui a pu être rencontré en TP mais qui n'est pas étudié en PC. 17 Utiliser la loi des noeuds en terme de températures (prendre garde aux signes). Éliminer un des termes pour traduire la différence d'ordre de grandeur. La méthode de séparation des variables permet de démontrer la relation entre z g et t. 18 Approximer la relation obtenue à la question précédente pour z g g et z g g . Partie III 21 Montrer que le membre de gauche de l'équation de Navier-Stokes est nul. Projeter cette équation sur l'axe Oz. Intégrer l'équation obtenue. La continuité de la pression en z = 0 permet de prouver que P ne dépend que de z. 22 Projeter l'équation de Navier-Stokes sur les axes Ox et Oy. Remarquer que le gradient de P n'apporte aucune contribution à ces équations. 23 Poser u = vx + ivy . Il est utile de se souvenir que i = (e i /4 )2 . Physique en Arctique I. Pôles géographiques et magnétiques - 1 Assimilons l'aiguille aimantée à un dipôle magnétique de moment m. D'après le - formulaire, son énergie potentielle dans le champ magnétique terrestre B est - Ep = -- m·B Ainsi, l'aiguille aimantée tend à s'aligner dans le même sens que les lignes de champ - du champ B terrestre, ce qui minimise l'énergie potentielle de la boussole. - Comme les lignes de champ du champ magnétique terrestre B sont orientées du pôle Sud géographique vers le pôle Nord géographique, à l'équilibre, le moment magnétique de la boussole s'oriente selon la direction Nord-Sud perpendiculairement à l'axe () en pointant vers le Nord géographique. Cette position est une position d'équilibre stable puisqu'elle correspond à un minimum d'énergie potentielle. On peut aussi justifier la stabilité en remarquant que si on écarte l'aiguille de sa position d'équilibre, le couple magnétique l'y ramène, ce qui caractérise une position d'équilibre stable. 2 Appliquons le théorème scalaire du moment cinétique à l'aiguille de la boussole en rotation autour de l'axe () orienté par le vecteur - er , dans le référentiel du sol, supposé galiléen : - I = - m B ·- er - m - BN - er \ - - - - avec = BN ; m où BN est la composante de B normale à l'axe (). Il vient I = -mBN sin soit encore + mBN sin = 0 I À la limite des petits angles, sin et l'équation précédente conduit à une équation d'oscillateur harmonique dont la période osc vérifie 2 2 mBN = I osc d'où BN = 4 2 I m osc 2 La connaissance de I, m et osc permet de déterminer la composante du champ magnétique normale à l'axe () de rotation de l'aiguille. L'énoncé désigne osc comme la « pseudo-période » et indique que le frottement au niveau de la liaison pivot est « faible ». Cela peut suggérer de prendre en compte le moment de la liaison sous la forme -h (frottement visqueux). Dans ce cas, l'équation différentielle des petites oscillations s'écrit h mBN + + =0 I I En régime faiblement amorti, les solutions sont de la forme (t) = 0 e -ht/(2I) cos(t + ) avec = s mBN - I h 2I 2 Pour un amortissement suffisamment faible (h mBN ), r 2 mBN = osc I et on retrouve la même expression de osc que dans le modèle sans frottement. 3 D'après le formulaire, le champ géomagnétique au sol s'écrit - - - - - µ0 3 RT er M0 ez · RT er - RT 2 M0 ez B = 4 RT 5 h i - µ0 M0 - - - = 3 e e · e - e r z r z 4 RT 3 - D'après la figure 5, e = cos - e - sin - e z r - ez - er P - e O - - Injectons cette décomposition de ez dans l'expression de B : i - µ0 M0 h - - B = 2 cos e + sin e r 4 RT 3 - 4 À l'équateur, = /2 et e = -- ez , d'où - µ0 M0 - ez BE = - 4 RT 3 - - Puisque BE est orienté du pôle Sud géographique vers le pôle Nord géographique, BE et - ez sont de même sens. Cela impose M0 < 0 Ce résultat traduit que le pôle Nord géographique correspond au pôle Sud géomagnétique. On devait s'attendre à ce résultat, car l'aiguille de la boussole présente spontanément son pôle Nord magnétique au pôle Sud géomagnétique, qui est donc situé au pôle Nord géographique. - D'après l'expression de BE , M0 = - 4 RT 3 BE (6.106)3 × 3.10-5 =- = -8.1022 A.m2 µ0 10-7 Cette valeur est énorme (en valeur absolue). À titre de comparaison, l'aiguille aimantée d'une boussole possède typiquement un moment magnétique de 1 A.m2 et le moment d'un atome est de l'ordre de 10-23 A.m2 .