SESSION 2000 PC006
A
CONCOURS COMMUNSÏ'OlYTECHNIOUES
ÉPREUVE SPÉCIFIOUE-FILIÈRE PC
PHYSIQUE 1
DURÉE : 4 heures
Les calculatrices sont autorisées ; les parties 1 et Il sont indépendantes.
PARTIE 1 --DISPOSITIF S DE MESURE DU CHAMP DE PESANTEUR.
1.1.- Pendule de Holweck-Leiav
Une masse ponctuelle m est placée
à l'extrémité A d'une tige de masse
négligeable, de longueur EUR = OA, articulée
en un point fixe 0 et mobile dans un plan
vertical ; un ressort spiral exerce sur cette
tige un couple de rappel --C9, où 9désigne
l'angle que fait la tige avec la verticale
ascendante & . On désigne par g l'intensité
du champ de pesanteur.
1.1.1. Le système étant conservatif et à un degré de liberté 9, former
l'expression de l'énergie
mécanique totale du système.
L'expression précédente est une constante du mouvement ou intégrale première.
1.1.2. En déduire l'équation du mouvement.
1.1.3. En considérant 9 comme petit, à quelle condition la position 8 = 0
correspond-elle à un
équilibre stable d'un oscillateur harmonique '?
1.1.4. Cette condition étant supposée réalisée, calculer la période T des
petites oscillations que l'on
écrira sous la forme :
T : 27r./Æ/iA -- g) en donnant l'expression de A.
1.1.5. Calculer la variation relative de la période AT/T correspondant à une
petite variation Ag de
l'intensité du champ de pesanteur. Montrer que cet appareil peut être rendu
plus sensible qu'un
pendule simple, dont on appellera ATD/7}, la précision sur la mesure de la
période T0 des petites
oscillations.
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J. 0995
1.2.-- Système masse--ressort
Un ressort à spires jointives de raideur k et de masse m0 est suspendu
verticalement par son
extrémité A, en un lieu où l'accélération de la pesanteur est g. Sa longueur au
repos est E.,.
On donne:
k= 33 Nm" ; EUR, = 0,35 m ; m, = 0,105 kg
A \
A l'autre extrémité B on accroche
une masse quasi ponctuelle m. Le ressort
s'allonge de la quantité h telle que BO = h.
La longueur du ressort est alors AO = [.
d'équilibre
Etude statique négligeant la masse mg
1.2.1. Exprimer g en fonction de h.
1.2.2. Application numérique : pour m = 0,200 kg, on mesure h = 59,5 i 0,1 mm ;
déterminer g et sa
précision relative en sachant que m et k sont connus au millième près.
Etude dynamique négligeant la masse mg
A partir de la position d'équilibre 0 prise comme origine, on écarte la masse m
d'une
quantité x et on la lâche sans vitesse initiale au temps t = 0.
1.2.3. Ecrire l'équation du mouvement de la masse m en lui appliquant le
principe fondamental de la
dynamique.
1.2.4. En supposant le mouvement harmonique de la forme x = xo sin mot, où x0
représente
l'amplitude des oscillations et 030 leur pulsation, donner 0)â en fonction des
paramètres du système.
2
1.2.5. Exprimer g en fonction de h et 030 .
1.2.6. Application numérique: pour m = 0,200 kg, on compte l 13 oscillations
par minute; calculer g.
Méthode de Ragleigh
Le résultat précédent est erroné car on n'a pas tenu compte de la masse m0 du
ressort dans
l'étude du mouvement. Ceci peut être fait grâce à la méthode de l'énergie dite
de Rayleigh (1880).
Le mouvement de l'oscillateur harmonique est conservatif :
T est l'énergie cinétique
T + V = constante , _ _
V est l'energie potentielle totale
1.2.7. Montrer que la relation ci-dessus se réduit ici à : T + V' = constante
où V' = % k x2 est une partie de V.
1.2.8. Dans le cas précédent (masse du ressort négligée et x = x0 sin mot) :
- déterminer le maximum de T ; que vaut alors V' ?
- déterminer le maximum de V' ; que vaut alors T ?
On peut donc écrire le principe de conservation de l'énergie mécanique sous la
forme :
T...ax = V'max et obtenir facilement la pulsation 030.
On applique cette méthode à l 'ensemble masse-ressort de la façon suivante :
Tmax (mo) + Tmax (m) : V'max (ressort)
On ignore comment se déplace le ressort, mais on fait une hypothèse raisonnable
sur la
déformation dynamique, en supposant qu'elle est très proche de la déformation
statique. L'extrémité
se déplaçant de x... on postule que tous les points d'abscisse x du ressort
entre 0 et EUR (l'origine des x
est prise en A dans ce cas) se déplacent proportionnellement suivant le rapport
x/Ë .
Si X est la masse linéique du ressort (m0 = M), un élément de masse ldx , à la
cote x, se
déplace suivant ."
(x/Ë) xQ sin oe0t
1.2.9. Exprimer l'énergie cinétique élémentaire maximale : dT...ax
I.2.10. Calculer l'énergie cinétique maximale du ressort T...ax (m0), en
fonction de m0 et de oeâ, par
intégration de 0 à EUR.
I.2.11. A partir des expressions de T...ax (m), "l"...ax (m0), et V'max (m)
déduire la nouvelle
2
expression de 050 .
I.2.12. Comparer ce résultat avec le cas où la masse du ressort n'est pas prise
en compte.
2
12.13. Exprimer de nouveau g en fonction de h et 03 0 , avec intervention des
masses.
I.2.14. Calculer g dans les mêmes conditions que la question 1.2.6. et conclure.
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PARTIE II -- STRUCTURE DE L'ATMOSPHERE TERRESTRE
ET STRUCTURE DU SOLEIL.
L'atmosphère est essentiellement constituée d'un mélange gazeux, l'air. Ce
mélange
comprend surtout de l'azote (78 % en volume) et de l'oxygène (21 %). Pour le
reste, soit 1 % on y
trouve de l'argon (« 1 %), du gaz carbonique (0,03 %) et des traces infimes
d'une multitude d'autres
gaz : néon, krypton, hélium, ozone, hydrogène, xénon ainsi que les différents
rejets de la biosphère.
Cette composition est assez constante jusqu'à 85 kilomètres d'altitude sauf
pour certains gaz, par
exemple l'ozone, qui est surtout présent entre 30 et 40 kilomètres d'altitude.
L'atmosphère est stratifiée en température (et donc également en pression),
ainsi qu'on
l'observe sur la figure ci-dessous. La remontée en température dans la
stratosphère s'explique par
l'absorption des rayons solaires due à l'ozone.
1 00
90 i , ionosphère
80 4
70 ? f
60
50 V
40 ' » £
30 - Ï stratosphère
20
1 0 r
0
mésosphère
altitude en km
troposphère
-70 -60 -50 --40 -30 -20 -10 0 10 20
température en °C
Fig.]. Température de l'air en fonction de l'altitude.
En plus de ces gaz, on trouve des proportions variables de vapeur d'eau (
rarement plus de
5 % du total de l'air humide). Cette quantité est proportionnelle à la
température, ce qui explique le
phénomène de condensation (pluie, brouillard, neige) de l'air chaud humide qui
a tendance à s'élever
donc à se refroidir. On néglige ce phénomène dans les différentes modélisations
suivantes, qui ne
concerneront donc que l'air sec.
II.1.- uestions réliminaires.
On considère que l'air suit la loi des gaz parfaits :
PV = RT pour une mole
II.].1. En faisant appel aux connaissances sur les gaz parfaits, vérifier que :
R = 8,32 S.].
II.1.2. Montrer qu'à partir de la composition de l'air, la masse molaire de
l'air vaut M = 29 g/mole.
La masse molaire de l'argon est 40 g/mole, celles de l'oxygène et de l'azote
sont supposées connues.
11.1.3. La loi des gaz parfaits peut s'écrire :
Donner la définition de p.
II.].4. Justifier que l'équilibre hydrostatique peut s'écrire :
dP = - pgdz et définir g.
Pour la suite, on supposera g uniforme et on prendra : g = 9,81 SI.
II.2.-- Atmosphère isotherme.
II.2.1. Etablir l'équation baromètrique :
--Mgz
P(z) = P(O)-e RT
Soit n = n(z) la densité volumique de molécules à l'altitude z.
II.2.2. Montrer que l'on peut écrire la loi des gaz parfaits sous la forme :
P = nkT où k = R/JV' ./V'est le nombre d'Avogadro
II.2.3. Montrer que l'on obtient l'équation du nivellement barométrique
suivante :
£LZ)
n(z) = n(0) e "
Quelle est la signification physique de E(z) ?
Il est intéressant de noter que cette expression a conduit Boltzmann sur le
chemin de la
thermodynamique statistique classique et que la constante k porte son nom.
II.2.4. Quelle est la signification physique de kT ?
II.2.5. Calculer le rapport P(z)/P(0) à 10 000 mètres dans une atmosphère
isotherme à T = 288 K.
II.2.6. Montrer que 70 % de la masse totale de l'air est située en dessous de
10 000 mètres pour une
atmosphère isotherme à T = 288 K.
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II.3.- Atmosphère adiabatigue et allotropigue.
L'air suit toujours la loi des gaz parfaits, mais il est maintenant le siège de
phénomènes
adiabatiques réversibles suivant la loi :
PVY = constante
11.3.1. Sachant que pour un gaz diatomique les capacités thermiques molaires
sont telles que :
Cp = 5 R et Cv = 5 R, exprimer le coefficient y.
11.3.2. Etablir l'équation des adiabatiques réversibles TX . Py = constante, en
fonction de y .
dT dP
11.3.3. Etablir la relation donnant î: en fonction de P
dT '
II.3.4. Etablir l'expression du gradient de température adiabatique (--d-- , en
fonction de y, M, g
2
adia
et R ; calculer sa valeur pour l'air.
II.3.5. "Mesdames et Messieurs, le commandant est heureux de vous accueillir à
bord. Notre
montée est maintenant terminée et nous volons actuellement à 10 000 m. La
température extérieure
est de x°C. Il faisait 15 °C à notre départ etc "
dT
A partir de la figure, donner la valeur de x et du gradient de température réel
(d--) et le
2
réel
comparer au gradient adiabatique.
Les transformations réelles au sein de l'atmosphère ne sont ni isothermes (PV =
constante),
ni strictement adiabatiques (PVy = constante), mais se situent entre les deux.
On les dit
allotr0piques :
PVq = constante, 1 < q _
dZ adia dZ réel
Schwarzchild a établi ce critère en vue de comprendre la structure interne du
soleil.
Soit donc un fluide en équilibre hydrostatique, sous l'action de la pesanteur,
tel que :
dP = -- pgdz
On notera P, T et p les pression, température et masse volumique du fluide.
Un petit élément de volume dV, de section horizontale dS et d'épaisseur dz,
initialement à
l'altitude 2, se déplace verticalement de la quantité 62. Il se met
immédiatement en équilibre de
pression avec le milieu ambiant à l'altitude z+ 82. Il subit donc une détente
ou une compression
adiabatiques. Sa masse volumique et sa température notées respectivement p] et
T1 , sont différentes
du fluide ambiant qui n'est plus en équilibre adiabatique.
Il.4.l. Montrer que l'équation du mouvement est :
.. ôp .. 62
6 =--- ' 6 =---- t 6 = --
Z p} g ou 2 ôt2 @ p p pl
Il.4.2. Montrer que l'on peut écrire au premier ordre :
8 °z°=ag[T, --T(z+ôz )] où a=----(_JP
11.43. En déduire le critère de Schwarzchild.
L'étude du mouvement des planètes autour du soleil permet d'assigner à ce
dernier une masse
M5 = 2.1030 kg, ainsi que de déterminer la distance terre--soleil a = 150
millions de kilomètres.
Le disque solaire ou photosphère possède une température de 5 800 K en accord
avec la loi
du maximum d'émission du corps noir, qui correspond à une longueur d'onde 7»...
située au centre
du spectre visible (chlorophylle), conformément à :
Tournez la page S.V.P.
À --T = 2898 avec À...en um etTen K.
m
11.4.4. Calculer X...
De la terre, le disque solaire est vu sous un angle de 32' (c 'est-à--dire 32
minutes d 'arc).
11.4.5. Donner la valeur du rayon solaire R5 et calculer la masse volumique
moyenne pS du soleil.
Soit M(r) la masse contenue dans une sphère de centre O et de rayon r et soit
p(r) la masse
volumique en r.
dP M -
II.4.6. Etablir la relation: a = --G---(ËQ où G = 6,67.10'11 SI est la
constante de
r
gravitation universelle.
11.4.7. Calculer la pression au coeur du soleil PCS en identifiant :
P dP
CS
...--
R dr
5
On considère que la matière qui constitue le soleil est un gaz parfait
d'hydrogène ionisé
composé de protons H et d'électrons e. Il y a donc deux particules et la masse
molaire moyenne
est u= 5 10"4 kg/mole; [' équation d' état du soleil s 'e'crit
P(r) = ü.R.T(r)
u
11.4.8. Calculer la température au coeur du soleil TCS. Il est à noter que
c'est à cause des valeurs très
élevées de TCS et de PCS que les atomes légers d'hydrogène entrent en collision
avec une telle
violence qu'ils parviennent à surmonter la répulsion coulombienne pour
fusionner en un noyau plus
lourd : l'hélium, synonyme de soleil. Calculer le gradient réel de température.
II.4.9. Exprimer le gradient de température adiabatique à la distance r du
centre du soleil en
fonction de M(r ).
11.4.10. En supposant que pratiquement toute la masse du soleil est concentrée
à l'origine, trouver à
quelle distance rc du centre doit apparaître la convection naturelle. On
prendra y = 5 , valeur du
gaz monoatomique.
Fin de l'énoncé
